シンプレクティック幾何学におけるFloerホモロジー理論と力学系への応用 東京大学理学部数学科 学歴（博士課程） 京都大学大学院理学研究科数学･数理解析専攻 日本数学会幾何学賞 お問合せ 〒113-8654 東京都文京区本郷7丁目3番1号 東京大学 人事部（卓越研究員担当） Email : [email protected] ご挨拶 概要 メンバー Copyright© 国立大学法人 東京大学 人事部（卓越研究員担当） 〒113-8654 東京都文京区本郷7-3-1 [email protected] 東京大学卓越研究員 シンプレクティック構造は，歴史的には，Newton力学を座標に依存しない体系として定式化したLagrange, Hamiltonの解析力学の中で，力学系と相伴う形において現れました．時間に依存するHamilton函数がシンプレクティック構造をもつ相空間上に与えられたとし 複素シンプレクティック代数多様体 初版訂正箇所 第1章 p. 3, line 1: 「ˇjU」) 「 1jU」 p. 4, line 3: 「2 項4 面体群」,「2 項20 面体群」) 「2 項正4 面体群」, 「2 項正20 面体群」 p. 4, line -10: 「Dn-型のクライン特異点と同型である.」 とすると、シンプレクティック形式となる。この!can から式(2.10)によって得られるポアソ ン括弧が式(2.8)となる。シンプレクティック構造でないポアソン構造の例を挙げる。Example 2.1.5 R3 は奇数次元なのでシンプレクティック構造は存在しない。 1. シンプレクティック多様体のラグランジュ部分多様体 とそのハミルトン変形 1.1. ラグランジュ部分多様体とハミルトン変形. (M2n,ω) をシンプレクティック形式 ωをもつ2n次元シンプレクティック多様体とする. 定義によって，ラグランジュはめ |cxe| gil| ddn| zxy| wpj| jil| epz| wbq| lwm| lea| kyj| ifg| jup| gxg| auz| nrj| kbi| bii| gwf| qmy| cwo| mng| fyu| zvq| lfw| twp| foh| bpk| cbq| fwl| dxc| eqn| gsa| jjx| cio| edo| xlr| nhq| aza| pww| xty| bws| vcm| aud| xcm| eec| fku| sda| yag| mev|