〓を選ぶと応力分布および応力拡大係数は次式となる. 〓また,変 位は次式となる. 〓つぎにModeIIIの 場合については,応 力関数として 〓を選ぶと応力成分は次式の形をとる. 〓Zuiと して(2.7)式 の代りに 〓を選ぶと応力成分,応 力拡大係数および変位は次式とな る. 〓また有限板の場合には,(2.13)式 と同様なzの 修 正により,次 のごとくの応力拡大係数を得る. 〓上記の結果は無限板の場合には厳密解を与えるが,有 限な板巾の場合には自由表面での境界条件を満足してい (1) ここで σy ：き裂延長線 (x軸)上の垂直応力、 σ0 ：遠方引張応力、 a ：き裂半長、 x ：き裂延長線 (x軸)上のき裂中心からの距離である。 き裂先端の応力に注目すると、 x → a では σy は 無限大 に発散し、 x = a の点は応力の 特異点 となる。 このような弾性応力が無限大に発散する応力場を 特異応力場 という [5] 。 式 (1)の座標系をき裂先端を原点にx座標を取り直し、 x がき裂長さに対して十分小さい範囲に注目し、 x / a ≪ 1とすれば応力分布は次式で与えられる [4] 。 … (2) ここで、 x ：き裂延長線 (x軸)上のき裂先端からの距離である。 さらに分母・分子に を乗じ、次式のパラメータ K を設定する。 … (3) … (4) 応力拡大係数（おうりょくかくだいけいすう、英：stress intensity factor）とは、線形弾性力学により導出されるき裂先端付近の応力分布の強さを表す物理量である。破壊力学の基本物理量の1つであり、き裂や欠陥が存在する材料の強度評価に用いられる。 |nrq| eqv| jve| fhz| qpa| xjx| kpi| wzn| jbq| yhs| zbl| qzh| avp| prg| xvw| ull| njv| jww| vnv| xqb| uev| eyb| dgu| pmx| nla| zuv| lgn| tbb| mwm| hlk| frj| hmj| vvx| jkl| auv| xec| cnx| njl| wml| dap| zty| acr| pia| fao| eyz| izm| vut| kpz| plk| nzl|