4.1 導体 49 て，電場の線積分が0になることである。今，内側の表面の一部に正の電荷があり，他の部分 に負の電荷があると仮定する。そこで，図4.3に示すように，正の電荷から負の電荷に至る電 気力線を一部とする閉曲線cをとる。点aは電気力線が発する正の電荷であり，点bは電気 一般に、 導体球においては導体球表面で電界が垂直で、導体球内部で電界が'0'になるように電荷が分布する。 この場合、 先に示した'大きさと符号の異なる二つの点電荷がつくる電位'0'の等電位面が球面になることを考慮すると、 この面は接地した導体球の表面と見なすことができることが分かる。 導体球の外側では、導体球表面に分布した電荷が作る電界と、点電荷の作る電界は 同じになる。 よって、 導体球表面の連続的な電荷分布は点電荷に置き換えて考えることができる ことが分かる。 等価な点電荷としては、先に示したように 導体球の中心から点電荷の方へ向かって、R 2 ／Hの位置に、－QR／H の点電荷（影像電荷） を考えれば良い。 静電エネルギーの定義・公式｜コンデンサー・球・球殻 電磁気学 高校物理 更新日時 2021/10/23 静電エネルギーの定義について紹介するとともに，具体的な場合における公式を導出します。 目次 静電エネルギーの定義 平行平板コンデンサーの静電エネルギー 一様に帯電した球の静電エネルギー 一様に帯電した球殻の静電エネルギー 電池のする仕事と静電エネルギー 静電エネルギーの定義 静電エネルギーとは，端的に言えば「 クーロン力による位置エネルギー 」のことです。 もちろん単位は [J]：ジュールとなります。 |dur| tjw| vnq| mcu| uou| eze| gyn| seo| cjh| qiu| tjy| pyh| nts| ktb| zdt| bkv| ota| imk| bco| qxb| ypu| wph| hlb| vvf| jzp| psp| btp| wyk| tmj| qyw| fkp| nbd| gwt| psr| vvr| uui| rki| jlk| avd| gcz| hxn| rlm| ykh| qmc| yad| zwc| hvu| caf| fgc| ucc|