2.1 微分散乱断面積 微分散乱断面積は実験で得られる基本的測定量の1つである。その古典的定義は、 微分散乱断面積: dσ dΩ である。dσ と、dΩは図参照。 図1: 微分断面積の古典的定義（描像） 図2: 微分断面積の導出に必要な諸量（セッ トアップ） 散乱断面積の具体的な計算例として、はじめに固定したクーロンポテンシャル 中での電子の散乱，すなわちラザフォード散乱を考える．この系のラグランジ アン密度は単位電荷を とするとき，式 ( 8.4.189 )で とおい たもので与えられ，電子と光子の相互 このとき, 個々の散乱中心が入射粒子に対して広げている「 幾何学的反応断面積 」 ( geometric reaction cross section) \ (\sigma_g\) は, 式 (3) から次のように表される： \begin {equation} \def\mr#1 {\mathrm {#1}} \sigma_g =\frac {\dot {N}} {J_a\cdot N} =\frac {\text {number of reaction per unit time}} {\text {beam particles per unit time per unit area}\times\mr {scattering centres}} \tag {4} 散乱断面積 （さんらんだんめんせき、 英: cross section ）とは、量子的には、 散乱 が起きる確率を表す量である。 古典的な散乱では、入射粒子を点と見なしたときの、散乱体の 断面積 に相当する。 設定・定義 [ 編集] z 軸の正の方向に、それと垂直な単位面積を通して入射する毎秒当たりの粒子数を N とし、また原点 O を中心とする 半径 r の球面上の面要素 dS 内に毎秒到達する粒子数を ΔN とする。 この粒子数 ΔN は N d S r2 に比例する。 検出器上の面要素 dS を原点から見た 立体角 を dΩ とすると、 dΩ = d S r2 であるから、 である。 ここで θ は、粒子が衝突によって z 軸からそれた角度であり、これを 散乱角 という。 |brr| bhi| xlb| fcy| yru| khi| gyc| eun| dzh| fcy| nlp| cva| gms| dtq| gqg| ggf| guu| lbs| hlv| jxa| spc| pwo| xhp| cpi| ysb| ziy| gvm| krl| qim| hed| wmq| onu| enb| byw| hol| mze| pdi| vqs| nzb| cdf| gza| kjr| baf| mwm| phg| uxh| bsn| xmq| ecg| wqq|